Что представляет собой бета излучение?

Продолжаем наше знакомство с миром радиоактивности. Это явление было открыто боле века назад французским учёным Анри Беккерелем. Изучению свойств таинственных лучей посвятили свою жизнь Мария Складовская и Пьер Кюри. Они первыми ощутили на себе их пагубное воздействие. Что нам известно сейчас о радиоактивности? Оказалось, что, радиоактивное излучение имеет неоднородный состав. Это два вида частиц (альфа и бета) и гамма кванты.

В этой статье мы выясним, что такое бета-излучение, где встречается такой вид радиоактивности, как он влияет на человека и какие существуют способы защиты от него.

Что такое бета-излучение

Своим рождением бета-излучение обязаны распаду ядер атомов радиоактивных элементов. Вырываясь из плена внутриядерных сил, бета-частицы наследуют от родительского атома разную энергию и соответственно, разную скорость. Быстрота полёта этих частиц колеблется от 100 тыс. км/с и до световой скорости. Поэтому в воздухе они способны «пробегать» разные расстояния вплоть до 1800 см. В биологических тканях их жизненных сил хватает лишь на 2,5 см свободного пробега. Это вполне объяснимо. Поскольку проникающая способность бета-излучения зависит от плотности среды.

Из-за ничтожно малой массы, бета-частицы легко отклоняются от прямолинейного пути, описывая в веществе самые причудливые траектории.

Естественные источники бета-излучения

Естественное бета-излучение представляет собой поток мельчайших заряженных частиц, несущих либо отрицательный, либо положительный электрический заряд.

Каковы же источники бета-излучения? Природа не предусмотрела никаких источников радиации, способных излучать лишь бета-излучение. Как правило, оно является лишь одним из компонентов семейства естественных радиоактивных излучений. Оно приходит к нам из космических глубин, просачивается из земных недр в местах залегания руд, содержащих радиоактивные частицы.

Но некоторые химические элементы при радиоактивном распаде особенно активно излучают бета-частицы (прометий, криптон, стронций и другие).

Искусственные источники бета-излучения

Наряду с естественным радиоактивным фоном, окружающий нас мир вынужден существовать среди множества искусственно созданных источников радиации. Наведённая радиоактивность — это чаще всего тяжкое наследие радиационных аварий, когда β-распад приводит к рождению новой порции радиоактивных атомов, но с другим атомным номером в таблице Менделеева.

Техногенная авария на АЭС Фукусима 1 в сентябре 2013 года привела к утечке радиоактивной воды. В результате чего содержание изотопов цезия и стронция, излучающих бета-частицы, выросло в тысячи раз.

Создание источников этого излучения часто инициируется человеком целенаправленно, для вполне конкретных практических нужд.

Применение бета-излучения

Так же, как и другие виды радиоактивных излучений, бета-излучение находит широкое применение в медицине. Это бета-терапия и радиоизотопная диагностика.

  1. лучевая терапия

    Для терапевтических целей на поражённые участки накладываются аппликаторы, излучающие бета-лучи.

  2. При злокачественных опухолях используют внутритканевую и внутриполостную бета-терапию. Лечебный эффект достигается за счёт разрушающего действия бета-излучения на патологически изменённые ткани.
  3. Радиоизотопная диагностика использует бета-частицы в качестве радиоактивной метки для обнаружения опухолевых тканей.

Источники бета-излучения применяют в химии, для контроля разнообразных автоматических процессов, при ремонте автомобилей, в археологии для определения возраста горных пород и т. д.

Влияние бета-излучения на человека

Как же эти представители микромира влияют на человеческий организм? Если бета-излучение попадает на кожу человека, то происходит ожёг тканей. Степень повреждения при этом зависит от длительности облучения, его интенсивности и структуры ткани. Особенно страдают открытые участки тела и слизистые оболочки глаз.

После аварии на Чернобыльской АЭС в радиусе более 100 метров у людей, ступавших на землю босыми ногами, наблюдались тяжёлые ожоги стоп. Но особо тяжкие последствия имеют место при попадании вещества, испускающих эти крохотные, но далеко не безобидные частички внутрь организма. При этом происходит ионизация молекул, гибель клеток, выделение токсинов, ведущих к отравлению организма и в итоге — к летальному исходу. Опасность бета-излучения весьма велика! Каждая бета-частица со средним значением энергии, может образовать на своём пути в воздухе около 30 000 пар ионов. То есть весь её путь среди живых тканей усеян остатками молекул, являющихся источниками разрушительных процессов в организме.

В сфере обитания человека радиоактивность до определённой нормы является таким же естественным компонентом, как скажем, кислород. Безопасной нормой бета-облучения считается 0.20 мкЗв/час. Если же радиационный фон превысил эту норму в 2 раза, то находиться в этой зоне без последствий вы можете лишь полчаса.

Защита от бета-излучения

Когда речь идёт о людях чья профессиональная деятельность, так или иначе, связана с бета-излучателями, для защиты и минимизации последствий их воздействия предусмотрены следующие правила.

  1. радиопротекторы

    При планировании кратковременных работ используются радиопротекторы — вещества, вводимые в организм до начала работ в опасной зоне, и способные ослабить действие излучения. Они вводятся в организм в виде инъекций или пищевых добавок.

  2. Однако, основная защита от бета-излучения состоит в снижении его интенсивности, путём удаления от источника излучения на как можно большее расстояние.
  3. Максимальное уменьшение времени нахождения рядом с бета-излучателем.
  4. Использование защитных экранов из стекла, плексигласа, листового алюминия и других металлов.
  5. Использование противогазов для защиты органов дыхания.
  6. Проведение постоянного дозиметрического контроля за радиационной обстановкой.

Что делать, если облучение произошло:

  • быстро покинуть опасную зону;
  • снять одежду и обувь;
  • тщательно вымыться под проточной водой с мылом.

Что должны знать обычные люди, далёкие от сферы атомной энергетики, чтобы не стать невольным объектом воздействия дополнительной дозы бета-излучения?

Если исключить необходимые медицинские процедуры с участием бета-источников, то следует знать, что при работе ядерных реакторов образуется йод-131, являющийся источником значительного бета-излучения. Вместе с зелёной растительной массой они попадают в корма для животных и скапливаются в молочных продуктах. Далее, этот изотоп находит для себя «пристанище» в щитовидной железе, вызывая внутреннее облучение. Регулярное введение в рацион продуктов, богатых стабильным йодом (морепродуктов) является действенной защитой от этой опасности.

Ещё один пример. Для облегчения поиска ключей в темноте используются тритиевые брелоки. Исходящее из трития бета-излучение, вызывает свечение люминофора. Производители уверяют в безопасности этого гаджета. Однако нарушение целостности корпуса может привести к попаданию вредного излучения в организм человека. Прежде чем приобрести подобную «игрушку» — поинтересуйтесь компонентами, задействованными в её работе.

В качестве мер защиты от бета-излучения совершенно нелишним будет наличие в каждой семье дозиметра, позволяющего оценить радиационную ситуацию в своём доме и проверить радиоактивность приобретаемых продуктов.

Зная, что, представляет собой бета-излучение, и чётко осознавая опасность, сопутствующую его воздействию, следует очень серьёзно отнестись к выполнению всех предлагаемых рекомендаций. Поскольку стремительный поток электронов и позитронов, несмотря на ничтожно малую массу этих частиц, является носителем очень значительной энергии и способен нанести серьёзнейшие повреждения организму за счёт своей активной ионизирующей способности.

Ионизирующее излучение (далее — ИИ) – это излучение, взаимодействие которого с веществом приводит к ионизации атомов и молекул, т.е. это взаимодействие приводит к возбуждению атома и отрыву отдельных электронов (отрицательно заряженных частиц) из атомных оболочек. В результате, лишенный одного или нескольких электронов, атом превращается в положительно заряженный ион – происходит первичная ионизация. К ИИ относят электромагнитное излучение (гамма-излучение) и потоки заряженных и нейтральных частиц — корпускулярное излучение (альфа-излучение, бета-излучение, а также нейтронное излучение).

Альфа-излучение относится к корпускулярным излучениям. Это поток тяжелых положительно заряженных а-частиц (ядер атомов гелия), возникающее в результате распада атомов тяжелых элементов, таких как уран, радий и торий. Поскольку частицы тяжелые, то пробег альфа-частиц в веществе (то есть путь, на котором они производят ионизацию) оказывается очень коротким: сотые доли миллиметра в биологических средах, 2,5—8 см в воздухе. Таким образом, задержать эти частицы способен обычный лист бумаги или внешний омертвевший слой кожи.

Однако вещества, испускающие альфа-частицы, являются долгоживущими. В результате попадания таких веществ внутрь организма с пищей, воздухом или через ранения, они разносятся по телу током крови, депонируются в органах, отвечающих за обмен веществ и защиту организма (например, селезенка или лимфатические узлы), вызывая, таким образом, внутреннее облучение организма. Опасность такого внутреннего облучения организма высока, т.к. эти альфа-частицы создают очень большое число ионов (до нескольких тысяч пар ионов на 1 микрон пути в тканях). Ионизация, в свою очередь, обуславливает ряд особенностей тех химических реакций, которые протекают в веществе, в частности, в живой ткани (образование сильных окислителей, свободного водорода и кислорода и др.).

Бета-излучение (бета-лучи, или поток бета-частиц) также относится к корпускулярному типу излучения. Это поток электронов (β—излучение, или, чаще всего, просто β -излучение) или позитронов (β+-излучение), испускаемых при радиоактивном бета-распаде ядер некоторых атомов. Электроны или позитроны образуются в ядре при превращении нейтрона в протон или протона в нейтрон соответственно.

Электроны значительно меньше альфа-частиц и могут проникать вглубь вещества (тела) на 10-15 сантиметров (ср. с сотыми долями миллиметра у а-частиц). При прохождении через вещество бета-излучение взаимодействует с электронами и ядрами его атомов, расходуя на это свою энергию и замедляя движение вплоть до полной остановки. Благодаря таким свойствам для защиты от бета-излучения достаточно иметь соответствующей толщины экран из органического стекла. На этих же свойствах основано применение бета-излучения в медицине для поверхностной, внутритканевой и внутриполостной лучевой терапии.

Нейтронное излучение – еще один вид корпускулярного типа излучений. Нейтронное излучение представляет собой поток нейтронов (элементарных частиц, не имеющих электрического заряда). Нейтроны не оказывают ионизирующего действия, однако весьма значительный ионизирующий эффект происходит за счет упругого и неупругого рассеяния на ядрах вещества.

Облучаемые нейтронами вещества могут приобретать радиоактивные свойства, то есть получать так называемую наведенную радиоактивность. Нейтронное излучение образуется при работе ускорителей элементарных частиц, в ядерных реакторах, промышленных и лабораторных установках, при ядерных взрывах и т. д. Нейтронное излучение обладает наибольшей проникающей способностью. Лучшими для защиты от нейтронного излучения являются водородсодержащие материалы.

Гамма излучение и рентгеновское излучение относятся к электромагнитным излучениям.

Принципиальная разница между двумя этими видами излучения заключается в механизме их возникновения. Рентгеновское излучение — внеядерного происхождения, гамма излучение — продукт распада ядер.

Рентгеновское излучение, открыто в 1895 году физиком Рентгеном. Это невидимое излучение, способное проникать, хотя и в разной степени, во все вещества. Представляет собой электромагнитное излучение с длиной волны порядка от — от 10-12 до 10-7 . Источник рентгеновских лучей – рентгеновская трубка, некоторые радионуклиды (например, бета-излучатели), ускорители и накопители электронов (синхротронное излучение).

В рентгеновской трубке есть два электрода – катод и анод (отрицательный и положительный электроды соответственно). При нагреве катода происходит электронная эмиссия (явление испускания электронов поверхностью твёрдого тела или жидкости). Электроны, вылетающие из катода, ускоряются электрическим полем и ударяются о поверхность анода, где происходит их резкое торможение, вследствие чего возникает рентгеновское излучение. Как и видимый свет, рентгеновское излучение вызывает почернение фотопленки. Это одно его из свойств, основное для медицины – то, что оно является проникающим излучением и соответственно пациента можно просвечивать с его помощью, а т.к. разные по плотности ткани по-разному поглощают рентгеновское излучение – то мы можем диагностировать на самой ранней стадии многие виды заболеваний внутренних органов.

Гамма излучение имеет внутриядерное происхождение. Оно возникает при распаде радиоактивных ядер, переходе ядер из возбужденного состояния в основное, при взаимодействии быстрых заряженных частиц с веществом, аннигиляции электронно-позитронных пар и т.д.

Высокая проникающая способность гамма-излучения объясняется малой длиной волны. Для ослабления потока гамма-излучения используются вещества, отличающиеся значительным массовым числом (свинец, вольфрам, уран и др.) и всевозможные составы высокой плотности (различные бетоны с наполнителями из металла).

Бета-излучение –это корпускулярное излучение, возникающее при бета-распаде ядер или нестабильных частиц (таких, как мюоны), а также при взаимодействии фотонов с веществом.

В результате бета-распада образуются бета-частицы электроны (е-) и позитроны (е+).

Электрон и позитрон имеют одинаковую массу и одинаковый заряд, но различаются знаком заряда. Масса электрона равна 0,000549 а.е.м. В отличие от α-частиц, β-частицы имеют сплошной, непрерывный, энергетический спектр.

В зависимости от энергии β-частиц различают мягкое и жесткое β-излучение. β-частицы, имеющие энергию до нескольких десятков кэВ, называют мягким β-излучением, а имеющие большую энергию — жестким β-излучением.

Примеры бета-распада:
38Sr90 ® 39Y90 + e- + n~ , 30Zn65 ®29Cu65 + e+ + n .

(Здесь n~ и n — антинейтрино и нейтрино соответственно).

Выделяющаяся при единичном акте бета-распадаэнергияварьируется от 0,02 МэВдля распада трития (1H3 ® 2He3 + e- +n ~) до 13,4 МэВ для распада тяжелого изотопа бор-12 (5B12 ® 6C12 + e- + n~). Энергия большинства бета-частиц, испускаемых радионуклидами, лежит в пределах от 0 до 10 МэВ. Характеристики некоторых бета- излучателей приведены в таблице 1.

Таблица 1 — Характеристики бета-излучения некоторых радионуклидов

Радионуклид и дочерний продукт Период полураспада Т1/2 Граничная энергия спектра Еmax, кэВ Энергия большинства b-частиц, кэВ
«чистые» бета – излучатели (не имеют гамма — составляющей)
1H3 ® 2He3 12,34 года 18,6 5,71
6С14 ® 7N14 5730 лет 156,1 49,3
15P32 ® 16S32 14,3 суток
16S35 ® 17Cl35 88 суток
28Ni63 ® 29Cu63 100,1 года
38Sr89 ® 39Y89 50,55 суток
38Sr90 ® 39Y90 28,6 года
смешанные бета – гамма – излучатели
19K40 ® 20Ca40 1,28·109 лет
20Ca45 ® 21Sc45 163 суток
27Со60 ® 28Ni60 5,27 года
47Ag110 ® 48Cd110 250,4 суток
55Cs137 ® 56Ba137 30,2 года 179,8
55Cs134 ® 56Ba134 2,06 года
51Sb124 ® 52Te124 60,2 суток 379,4
58Ce144 ® 59Pr144 284,3 суток

Энергетический спектр бета-излучения непрерывный. Это объясняется тем, что энергия бета-распада распределяется между бета-частицей и нейтрино, а иногда еще и гамма-квантом. (Интересно отметить, что именно на основании анализа бета-спектров в 1930 году Паули предсказал существование нейтрино – на четверть века раньше его экспериментальной регистрации). Распределение энергии между бета-частицей и нейтрино (антинейтрино) носит случайный характер, поэтому энергия бета-частицы может иметь любое значение от 0 до Еmax. Величина Еmax соответствует процессу бета-распада, когда вся энергия распада передается бета-частице. Максимум бета-спектра (т.е. энергия большинства бета-частиц при данном распаде) соответствует энергии (0,25…0,45) Еmax. Обычно принимают значение максимума бета-спектра Ē = 0,3 Еmax. Величину Еmax часто называют граничной энергией спектра.

Nb, отн.ед.

Еb, МэВ

Еb max

Еb

Еb » 0,3 · Еb max

Рисунок 1 — Спектр бета-излучения

Зависимость линейной плотности ионизации от энергии бета-частиц показана на рис. 2. Кривая, изображенная на рисунке, имеет экстремум в области около 1,5 МэВ. Это вызвано тем, что в процессе ионизации среды бета-частицами конкурируют два механизма. При малых энергиях бета-частица может быть захвачена атомом на один из своих электронных уровней. Таким образом, возникает отрицательный ион. С ростом энергии вероятность такого процесса снижается. Зато возрастает вероятность ионизации за счет вырывания бета-частицей из атома орбитальных электронов (ударная ионизация).

DN/Dl , пар ионов/мм

Еb, МэВ

0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0

Ударная ионизация

Ионизация за счет захвата b-частиц атомами

Рисунок 2 — Зависимость линейной плотности ионизации от энергии b-частиц

Для Еb<0,15 МэВ: Eb5 / 3 Rb = , см . 1500 r

Существует ряд эмпирических формул, по которым определяется величина среднего пробега бета-частиц в веществе при известной энергии (Еb).

(1)

Для 0,15≤ Еb ≤0,8 МэВ: 0,407· Eb1,38 Rb = , см . r

Для Еb>0,8 МэВ: 0,542 Eb — 0,133 Rb = , см . r

(2)

(3)

где r– плотность вещества, г/см3.

Поглощение энергии бета-излучения тем или иным веществом обычно оценивают тормозной способностью вещества S*. Она представляет собой долю энергии DЕ, теряемой заряженной частицей на единицу длины пробега Dl:

S* = DЕ / Dl (4)

Средний потенциал ионизации среды может быть рассчитан для веществ с Z >13 по эмпирической формуле:

J = 9,76·Z + 58,8·Z — 0,19 ,эВ. (5)

Часто тормозную способность вещества соотносят с тормозной способностью воздуха. При этом отношение Sв*/Sz* носит название относительной тормозной способности данного вещества. Практически во всем диапазоне Sв*/Sz* не зависит от энергии. В дальнейшем это свойство относительной тормозной способности вещества будет использовано при преобразовании ряда формул.

В отличие от альфа-частиц, которые при пробеге через вещество, взаимодействуют с электронами оболочек атомов, β-частицы участвуют в двух процессах:

— упругое рассеивание на атомных ядрах и электронах;

— неупругое столкновение с ядрами и электронами.

При упругом рассеивании β-частицы не теряют своей кинетической энергии, а только меняют траекторию своего движения. Сечение рассеивания ядром атома пропорционально Z2 ядра. Сечение рассеивания на орбитальных электронах пропорционально Z. В средних и тяжелых атомах рассеивание происходит преимущественно на ядрах.

При неупругом рассеивании β-частицы теряют свою кинетическую энергию в виде испускания гамма квантов тормозного излучения. Величина энергии тормозного излучения пропорциональна кинетической энергии β-частицы и Z2 ядра.

Например, при энергии β-частицы Y90 2,2 МэВ выход тормозного излучения для меди составляет 3%, а для свинца – 24%.

Энергия, теряемая электроном при тормозном излучении, может составлять любую часть кинетической энергии электрона, поэтому гамма-спектр тормозного излучения непрерывен.

При движении бета-частиц сквозь вещество происходит ионизация атомов и бета-частицы могут отклоняться на значительные углы от прямолинейного движения. Поэтому длина пробега β-частиц определяется ее первоначальной энергией (0…Емакс), энергией ионизации атома (13,6 эВ) и большой вероятностью отклонения от первоначального направления движения.

Потери энергиипри прохождении бета-частиц через вещество складываютсяиз ионизационных и радиационных потерь, рассеяния β-частиц. Ядерные реакции протекают только при больших (более 20 МэВ) энергиях электронов.

При малых энергиях преобладают ионизационные потери (энергия бета-частиц тратится, в основном, на ионизацию и возбуждение атомов среды). Так, для бета-частиц с энергиями до 1 МэВ вероятность ионизации атомов среды составляет 0,35, вероятность возбуждения – 0,65, вероятность упругих столкновений – 0,05. При больших энергиях превалируют радиационные потери (энергия бета-частиц тратится на тормозное излучение). Рождаемое электронами тормозное рентгеновское излучение обладает относительно мягким спектром (около половины тормозных квантов имеет энергию менее 100 кэВ и около четверти квантов – от 100 до 200 кэВ).

Ионизационные потери β-частицсвязаны с ионизацией и возбуждением атомов поглотителя, но вероятность взаимодействия β-частиц с веществом меньше, чем для α-частиц, так как β-частицы имеют в два раза меньший заряд и во много раз меньшую массу (в 7000 раз) по сравнению с α-частицами. При ионизации β-частицы выбивают орбитальные электроны, которые могут производить дополнительную (вторичную) ионизацию. Полная ионизация представляет собой сумму первичной и вторичной ионизации. На 1 мкм пути в веществе β-частица создает несколько сот пар ионов. Замедленный электрон останется свободным или захватится атомом и окажется в связанном состоянии, а позитрон аннигилирует.

Ионизационные потери зависят от числа электронов в атомах поглотителя. Число электронов в 1 см3 вещества можно вычислить из соотношения n = ρ·ΝΑ·(Ζ/Α) = 6,023·1023·ρ·(Ζ/Α), где ΝΑ — число Авогадро; А — атомный вес; ρ — плотность поглотителя; Z — атомный номер элемента поглотителя.

Следовательно ионизационные потери (dЕ/dх)ион ≈ ρ·Ζ/Α.

При изменении Z отношение Z/A изменяется от 0,5 для легких веществ до 0,4 для свинца, т.е. для различных элементов отношение Z/Aизменяется незначительно (за исключением водорода, у которого Z/A = 1), что позволяет считать это отношение приблизительно постоянным. Поэтому, выражая измеряемую толщину поглощающего слоя не в сантиметрах, а в единицах ρ·см, т.е. в г/см2, можно заключить, что величина поглощения β-излучения данной энергии будет приблизительно одинаковой для всех веществ.

β-Частицы, пролетая вблизи ядра атомов поглотителя, тормозятся в поле ядра и меняют направление своего движения. Уменьшение энергии в результате торможения электрона в поле ядра поглотителя(радиационные потери)связано с испусканием тормозного излучения.

где Еβmах—максимальная энергия для непрерывного спектра β-частиц или первоначальная энергия моноэнергетических электронов;

Z — атомный номер элемента, в котором происходит торможение электронов.

При определенной энергии β-частиц радиационные потери соизмеримы с ионизационными. Эта энергия называется критической.

При равенстве радиационных и ионизационных потерь критическая энергия (E0, МэВ) определяется выражением E0= 800/Z. Например, для свинца (Z = 82) критическая энергия E0 = 800/82 ≈ 10 МэВ.

Так как масса β-частиц невелика, то для них характерен эффект рассеяния. Рассеяние β-частицпроисходит при соударениях с орбитальными электронами атомов вещества поглотителя. При рассеянии энергия β-частицы теряется большими порциями, в отдельных случаях до половины. Рассеяние зависит от энергии β-частиц и от природы вещества поглотителя: с уменьшением энергии β-частиц и с увеличением атомного номера вещества поглотителя рассеяние увеличивается.

В результате рассеяния в поглотителе путь β-частиц не является прямолинейным, как для α-частиц, и истинная длина пути в поглотителе может в 1,5 — 4 раза превосходить их пробег. Слой вещества, равный длине пробега β-частиц, имеющих максимальную энергию, полностью затормозит β-частицы, испускаемые данным радионуклидом.

Поглощение β-частицсо сплошным спектром происходит по экспоненциальному закону. Это объясняется тем, что β-частицы различной энергии полностью поглощаются различными слоями поглотителя: φ = φ0ехр(- μd) .

где φο — первоначальная плотность потока β-частиц; φ — плотность потока β-частиц после прохождения поглотителя толщиной d; μ—линейный коэффициент ослабления, указывающий долю β-частиц, поглощенных в единице толщины поглотителя.

Одним из наиболее характерных свойств β-частиц, как и α-частиц, является наличие у них определенного пробега в поглощающем веществе, причем в радиационной защите наиболее часто используются имеющиеся сравнительно надежные и достаточные данные как для максимальной энергии Еβ, так и для максимального пробега Rβ. График зависимости максимального пробега β-частиц от их максимальной энергии для нескольких элементов приведен на рис. 3.

Чаще всего в качестве защитного материала от β-частиц применяется алюминий. Эмпирические формулы и таблицы зависимости максимального пробега β-частиц Rβ (как и для α-частиц) от их максимальной энергии достаточно полно приведены в справочной литературе.

Максимальный пробег β-частицы в воздухе при изменении энергии от 1 до 10 Мэв меняется от 292 до 3350 см, а в биологической ткани — от 0,335 до 4,3 см. При Eβ = 5 МэВ Rβ в воздухе равен 1,7· 103 см, а в биологической ткани — 2,11 см.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *